Moment magnetyczny obwodu z prądem jest jednostką miary. Momenty magnetyczne elektronów i atomów. Zobacz, co oznacza „moment magnetyczny” w innych słownikach

Moment magnetyczny

główna wielkość charakteryzująca właściwości magnetyczne substancji. Źródłem magnetyzmu, zgodnie z klasyczną teorią zjawisk elektromagnetycznych, są makro- i mikroprądy elektryczne. Za elementarne źródło magnetyzmu uważa się prąd zamknięty. Z doświadczenia i klasycznej teorii pola elektromagnetycznego wynika, że ​​działania magnetyczne zamkniętego prądu (obwodu z prądem) są określone, jeśli iloczyn ( M) aktualna siła I według obszaru konturu σ ( M = Iσ /C w układzie jednostek CGS (patrz układ jednostek CGS), Z - prędkość światła). Wektor M i z definicji jest M. m. Można go również zapisać w innej formie: M = m l, Gdzie M- równoważny ładunek magnetyczny obwodu oraz l- odległość między „ładunkami” przeciwnych znaków (+ i - ).

Cząstki elementarne, jądra atomowe oraz powłoki elektroniczne atomów i cząsteczek posiadają magnetyzm. Mhm. cząstki elementarne(elektrony, protony, neutrony i inne), jak pokazała mechanika kwantowa, wynika z istnienia ich własnego momentu mechanicznego – Spinu a. Na siły magnetyczne jąder składają się wewnętrzne (spinowe) siły magnetyczne protonów i neutronów tworzących te jądra, a także siły magnetyczne związane z ich ruchem orbitalnym wewnątrz jądra. Masy cząsteczkowe powłok elektronowych atomów i cząsteczek składają się ze spinowych i orbitalnych mas magnetycznych elektronów. Spinowy moment magnetyczny elektronu m sp może mieć dwa równe i przeciwnie skierowane rzuty na kierunek zewnętrznego pola magnetycznego N. Całkowita wartość projekcje

gdzie μ in = (9,274096 ±0,000065) 10 -21 erg/gs - Magneton borowy, h- Stała deski , tj I M e - ładunek i masa elektronu, Z- prędkość światła; CII - rzut mechanicznego momentu spinowego na kierunek pola H. Wartość bezwzględna spinu M. m.

Gdzie S= 1 / 2 - spinowa liczba kwantowa (patrz Liczby kwantowe). Stosunek magnetyzmu spinowego do momentu mechanicznego (spinu)

od kręcenia

Badania widm atomowych wykazały, że m H sp jest w rzeczywistości równe nie m in, ale m in (1 + 0,0116). Wynika to z wpływu na elektron tak zwanych oscylacji punktu zerowego pola elektromagnetycznego (patrz Elektrodynamika kwantowa, Korekty radiacyjne).

Pęd orbity m-orby elektronowej jest powiązany z mechaniczną kulą pędu poprzez zależność G opb = |m kula | / | kula | = | mi|/2M mi C, czyli stosunek magnetomechaniczny G opb jest dwa razy mniejsze niż G por. Mechanika kwantowa dopuszcza jedynie dyskretną serię możliwych rzutów m orbów na kierunek pola zewnętrznego (tzw. kwantyzacja przestrzenna): m Н orb = m l m in , gdzie m l - magnetyczna liczba kwantowa przyjmująca 2 l+ 1 wartości (0, ±1, ±2,..., ± l, Gdzie l- orbitalna liczba kwantowa). W atomach wieloelektronowych magnetyzm orbitalny i spinowy są określone przez liczby kwantowe L I S całkowite momenty orbitalne i spinowe. Dodawanie tych momentów odbywa się zgodnie z zasadami kwantyzacji przestrzennej. Ze względu na nierówność zależności magnetomechanicznych spinu elektronu i jego ruchu orbitalnego ( G cn¹ G opb) powstały MM powłoki atomowej nie będzie równoległy ani antyrównoległy do ​​powstałego momentu mechanicznego J. Dlatego składnik całkowitego MM jest często rozpatrywany w kierunku wektora J, równy

Gdzie G J jest stosunkiem magnetomechanicznym powłoki elektronowej, J- całkowita kątowa liczba kwantowa.

Masa cząsteczkowa protonu, którego spin jest równy

Gdzie Poseł- masa protonu, która jest 1836,5 razy większa M e, m trucizna - magneton jądrowy, równy 1/1836,5 m cala. Neutron nie powinien mieć magnetyzmu, ponieważ nie ma ładunku. Jednakże doświadczenie pokazało, że masa cząsteczkowa protonu wynosi m p = 2,7927 m trucizny, a neutronu m n = -1,91315 m trucizny. Wynika to z obecności pól mezonowych w pobliżu nukleonów, które determinują ich specyficzne oddziaływania jądrowe (patrz Siły jądrowe, Mezony) i wpływają na ich właściwości elektromagnetyczne. Całkowite masy cząsteczkowe złożonych jąder atomowych nie są wielokrotnościami m lub mp i mn. Zatem M. m. jądra potasu

Aby scharakteryzować stan magnetyczny ciał makroskopowych, oblicza się średnią wartość powstałej masy magnetycznej wszystkich mikrocząstek tworzących ciało. Namagnesowanie na jednostkę objętości ciała nazywa się namagnesowaniem. Dla makrociał, zwłaszcza ciał o atomowym uporządkowaniu magnetycznym (ferro-, ferri- i antyferromagnetyki) wprowadza się pojęcie średniego magnetyzmu atomowego jako średnią wartość magnetyzmu przypadającą na jeden atom (jon) – nośnik magnetyzmu. w ciele. W substancjach o porządku magnetycznym te średnie magnetyzmy atomowe oblicza się jako iloraz spontanicznego namagnesowania ciał ferromagnetycznych lub podsieci magnetycznych w ferromagnetykach i antyferromagnesach (w temperaturze zera absolutnego) podzielony przez liczbę atomów przenoszących magnetyzm na jednostkę objętości. Zwykle te średnie atomowe masy cząsteczkowe różnią się od mas cząsteczkowych izolowanych atomów; ich wartości w magnetonach Bohra m z kolei okazują się ułamkowe (na przykład w przejściowych metalach d Fe, Co i Ni odpowiednio 2,218 m, 1,715 m i 0,604 m in) Ta różnica wynika z zmiana ruchu d-elektronów (nośników wielkości) w krysztale w porównaniu z ruchem w izolowanych atomach. W przypadku metali ziem rzadkich (lantanowców), a także niemetalicznych związków ferro- i ferrimagnetycznych (na przykład ferrytów), niedokończone warstwy d lub f powłoki elektronowej (główne nośniki atomowe cząsteczki masa) sąsiednich jonów w krysztale słabo nakładają się na siebie, więc nie ma zauważalnej ich kolektywizacji. Nie ma warstw (jak w metalach d), a masa cząsteczkowa takich ciał różni się nieznacznie w porównaniu z izolowanymi atomami. Bezpośrednie eksperymentalne określenie magnetyzmu atomów w krysztale stało się możliwe dzięki zastosowaniu magnetycznej dyfrakcji neutronów, spektroskopii radiowej (NMR, EPR, FMR itp.) oraz efektu Mössbauera. Dla paramagnetyków można również wprowadzić pojęcie średniego magnetyzmu atomowego, który jest wyznaczany poprzez ustaloną eksperymentalnie stałą Curie, która jest zawarta w wyrażeniu na prawo Curie a lub prawo Curie-Weissa a (patrz Paramagnetyzm).

Oświetlony.: Tamm I.E., Podstawy teorii elektryczności, wyd. 8, M., 1966; Landau L.D. i Lifshits E.M., Electrodynamics of Continuous Media, M., 1959; Dorfman Ya.G., Właściwości magnetyczne i struktura materii, M., 1955; Vonsovsky S.V., Magnetyzm mikrocząstek, M., 1973.

S. V. Wonsowski.

Wielka encyklopedia radziecka. - M .: Encyklopedia radziecka. 1969-1978 .

Zobacz, co oznacza „moment magnetyczny” w innych słownikach:

Wymiar L2I Jednostki SI A⋅m2 ... Wikipedia

Główna wielkość charakteryzująca magnes. nieruchomości w Va. Źródło magnetyzmu (M. m.), według klasyka. teorie el. mag. zjawiska, zjawiska makro i mikro(atomowe) elektryczne. prądy. Elem. Za źródło magnetyzmu uważa się prąd zamknięty. Z doświadczenia i klasyki... ... Encyklopedia fizyczna

Wielki słownik encyklopedyczny

MOMENT MAGNETYCZNY, pomiar siły magnesu trwałego lub cewki przewodzącej prąd. Jest to maksymalna siła obrotowa (moment obrotowy) przyłożona do magnesu, cewki lub ładunek elektryczny w POLU MAGNETYCZNYM, podzielone przez natężenie pola. Naładowany... ... Naukowy i techniczny słownik encyklopedyczny

MOMENT MAGNETYCZNY- fizyczne wielkość charakteryzująca właściwości magnetyczne ciał i cząstek materii (elektronów, nukleonów, atomów itp.); im większy moment magnetyczny, tym silniejsze (patrz) ciało; moment magnetyczny określa magnetyczny (patrz). Ponieważ każdy elektryczny... ... Wielka encyklopedia politechniczna

- (Moment magnetyczny) iloczyn masy magnetycznej danego magnesu i odległości między jego biegunami. Samoiłow K. I. Słownik morski. M. L.: Państwowe Wydawnictwo Marynarki Wojennej NKWMF ZSRR, 1941 ... Słownik morski

Moment magnetyczny- Har ka mag. Św. w ciałach, konwencjonalny wyrazić. produkcja wartości magnetyczne ładunek w każdym biegunie do odległości pomiędzy biegunami. Tematy: metalurgia ogólnie EN moment magnetyczny... Przewodnik tłumacza technicznego

Wielkość wektorowa charakteryzująca substancję jako źródło pola magnetycznego. Makroskopowy moment magnetyczny tworzony jest przez zamknięte prądy elektryczne i uporządkowanie zorientowane momenty magnetyczne cząstek atomowych. Mikrocząstki mają orbitalne... słownik encyklopedyczny

MOMENT MAGNETYCZNY- jest podstawową wielkością charakteryzującą właściwości magnetyczne substancji. Rozważane jest elementarne źródło magnetyzmu Elektryczność. Wektor określony przez iloczyn natężenia prądu i powierzchni zamkniętej pętli prądowej jest momentem magnetycznym. Przez… … Paleomagnetologia, petromagnetologia i geologia. Słownik-podręcznik.

Moment magnetyczny- elektromagnetinis momentas statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Vektorinis dydis, kurio vektorinė sandauga su vienalyčio magnetinio srauto tankiu yra lygi sukimo pędi: m · B = T; čia m – magnetinio momento vektorius, B… … Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

Ze względu na ich właściwości magnetyczne nazywane są różnymi ośrodkami magnesy .

Wszystkie substancje oddziałują z polem magnetycznym w takim czy innym stopniu. Niektóre materiały zachowują swoje właściwości magnetyczne nawet przy braku zewnętrznego pola magnetycznego. Namagnesowanie materiałów następuje na skutek prądów krążących wewnątrz atomów – rotacji elektronów i ich ruchu w atomie. Dlatego namagnesowanie substancji należy opisać za pomocą rzeczywistych prądów atomowych, zwanych prądami amperowymi.

W przypadku braku zewnętrznego pola magnetycznego momenty magnetyczne atomów substancji są zwykle zorientowane losowo, tak że wytwarzane przez nie pola magnetyczne znoszą się wzajemnie. Po przyłożeniu zewnętrznego pola magnetycznego atomy mają tendencję do orientowania się swoimi momentami magnetycznymi w kierunku zewnętrznego pola magnetycznego, a wtedy kompensacja momentów magnetycznych zostaje zakłócona, ciało nabiera właściwości magnetycznych - zostaje namagnesowane. Większość ciał jest namagnesowana bardzo słabo i ma wielkość indukcji pola magnetycznego B w takich substancjach niewiele różni się od wielkości indukcji pola magnetycznego w próżni. Jeśli pole magnetyczne jest słabo wzmocnione w substancji, wówczas taką substancję nazywa się paramagnetyczny :

( , , , , , Li, Na);

jeśli osłabnie, to tak diamagnetyczny :

(Bi, Cu, Ag, Au itp.) .

Ale są substancje, które mają silne właściwości magnetyczne. Takie substancje nazywane są ferromagnetyki :

(Fe, Co, Ni itp.).

Substancje te są w stanie zachować właściwości magnetyczne nawet przy braku zewnętrznego pola magnetycznego, reprezentującego magnesy trwałe.

Wszystkie ciała umieszczone w zewnętrznym polu magnetycznym namagnesowane w takim czy innym stopniu, tj. wytwarzają własne pole magnetyczne, które nakłada się na zewnętrzne pole magnetyczne.

Właściwości magnetyczne materii determinowane przez właściwości magnetyczne elektronów i atomów.

Magnesy składają się z atomów, które z kolei składają się z dodatnich jąder i, mówiąc relatywnie, z krążących wokół nich elektronów.

Elektron poruszający się po orbicie w atomie jest odpowiednikiem obwodu zamkniętego prąd orbitalny :

Gdzie mi– ładunek elektronu, ν – częstotliwość jego orbitalnej rotacji:

Prąd orbitalny odpowiada orbitalny moment magnetyczny elektron

,

(6.1.1)

Gdzie S jest obszarem orbity, jest wektorem normalnym jednostkowym S, – prędkość elektronu. Rysunek 6.1 pokazuje kierunek orbitalnego momentu magnetycznego elektronu.

Elektron poruszający się po orbicie ma orbitalny moment pędu , który jest skierowany przeciwnie w stosunku do niego i jest z nim powiązany relacją

Gdzie M – masa elektronowa.

Ponadto elektron ma własny moment pędu który jest nazywany spin elektronu

,

(6.1.4)

Gdzie , – stała Plancka

Spin elektronu odpowiada spinowy moment magnetyczny elektron skierowany w przeciwnym kierunku:

,

(6.1.5)

Ilość nazywa się żyromagnetyczny stosunek momentów spinowych

Pole magnetyczne charakteryzuje się dwiema wielkościami wektorowymi. Indukcja pola magnetycznego (indukcja magnetyczna)

gdzie jest maksymalną wartością momentu siły działającej na zamknięty przewodnik o powierzchni S, przez który przepływa prąd I. Kierunek wektora pokrywa się z kierunkiem prawego świdra względem kierunku prądu przy swobodnej orientacji obwodu w polu magnetycznym.

O indukcji decydują przede wszystkim prądy przewodzenia, tj. prądy makroskopowe przepływające przez przewodniki. Ponadto do indukcji przyczyniają się mikroskopijne prądy wywołane ruchem elektronów na orbitach wokół jąder, a także własne (spinowe) momenty magnetyczne elektronów. Prądy i momenty magnetyczne są zorientowane w zewnętrznym polu magnetycznym. Dlatego o indukcji pola magnetycznego w substancji decydują zarówno zewnętrzne prądy makroskopowe, jak i namagnesowanie substancji.

Natężenie pola magnetycznego zależy wyłącznie od prądów przewodzenia i prądów przemieszczenia. Napięcie nie zależy od namagnesowania substancji i jest powiązane z indukcją stosunkiem:

gdzie jest względną przenikalnością magnetyczną substancji (wielkość bezwymiarowa), jest stałą magnetyczną równą 4. Wymiar natężenia pola magnetycznego wynosi .

Moment magnetyczny jest wektorową wielkością fizyczną, która charakteryzuje właściwości magnetyczne cząstki lub układu cząstek i określa oddziaływanie cząstki lub układu cząstek z zewnętrznymi polami elektromagnetycznymi.

Podobną rolę do ładunku punktowego w elektryczności pełni zamknięty przewodnik z prądem, którego moduł momentu magnetycznego w próżni jest równy

gdzie jest obecna siła i jest obszarem obwodu. Kierunek wektora jest określony przez prawą regułę świdra. W tym przypadku moment magnetyczny i pole magnetyczne tworzone są przez prąd makroskopowy (prąd przewodzący), tj. w wyniku uporządkowanego ruchu naładowanych cząstek - elektronów - wewnątrz przewodnika. Wymiar momentu magnetycznego wynosi .

Moment magnetyczny można również wytworzyć za pomocą mikroprądów. Atom lub cząsteczka składa się z dodatnio naładowanego jądra i elektronów w ciągłym ruchu. Aby wyjaśnić szereg właściwości magnetycznych z wystarczającym przybliżeniem, możemy założyć, że elektrony poruszają się wokół jądra po określonych orbitach kołowych. W związku z tym ruch każdego elektronu można uznać za uporządkowany ruch nośników ładunku, tj. jako zamknięty prąd elektryczny (tzw. mikroprąd lub prąd molekularny). Aktualna siła I w tym przypadku będzie równy , gdzie jest ładunek przenoszony przez przekrój poprzeczny prostopadły do ​​trajektorii elektronu w czasie, mi– moduł ładowania; - częstotliwość cyrkulacji elektronów.

Moment magnetyczny wywołany ruchem elektronu po orbicie – mikroprąd – nazywany jest orbitalnym momentem magnetycznym elektronu. Jest równe gdzie S– obszar konturu;

, (3)

Gdzie S– obszar orbity, R– jego promień. W wyniku ruchu elektronu w atomach i cząsteczkach po zamkniętych trajektoriach wokół jądra lub jąder elektron ma również orbitalny moment pędu

Oto prędkość liniowa elektronu na orbicie; - jego prędkość kątowa. Kierunek wektora jest powiązany prawą regułą świdra z kierunkiem obrotu elektronu, tj. wektory i są wzajemnie przeciwne (ryc. 1). Stosunek orbitalnego momentu magnetycznego cząstki do jej mechanicznego momentu nazywa się stosunkiem żyromagnetycznym. Dzieląc wyrażenia (3) i (4) przez siebie, otrzymujemy: różne od zera.

Wiadomo, że pole magnetyczne działa orientująco na ramę przewodzącą prąd, a rama obraca się wokół własnej osi. Dzieje się tak, ponieważ w polu magnetycznym na ramę działa moment siły równy:

Tutaj B jest wektorem indukcji pola magnetycznego, jest prądem w ramie, S jest jego polem, a a jest kątem między liniami siły a prostopadłą do płaszczyzny ramy. W wyrażeniu tym zawarty jest iloczyn, który nazywany jest magnetycznym momentem dipolowym lub po prostu momentem magnetycznym ramy.Okazuje się, że wielkość momentu magnetycznego całkowicie charakteryzuje oddziaływanie ramy z polem magnetycznym. Dwie ramki, z których jedna ma duży prąd i małą powierzchnię, a druga ma dużą powierzchnię i mały prąd, będą zachowywać się w polu magnetycznym w ten sam sposób, jeśli ich momenty magnetyczne będą równe. Jeśli rama jest mała, wówczas jej oddziaływanie z polem magnetycznym nie zależy od jej kształtu.

Wygodnie jest rozważyć moment magnetyczny jako wektor umieszczony na linii prostopadłej do płaszczyzny ramy. Kierunek wektora (w górę lub w dół wzdłuż tej linii) określa „reguła świdra”: świder musi być ustawiony prostopadle do płaszczyzny ramy i obrócony w kierunku prądu ramy - kierunku ruchu świder wskaże kierunek wektora momentu magnetycznego.

Zatem moment magnetyczny jest wektorem prostopadłym do płaszczyzny ramy.

Zwizualizujmy teraz zachowanie układu w polu magnetycznym. Będzie się starała odwrócić w ten sposób. tak, aby jego moment magnetyczny był skierowany wzdłuż wektora indukcji pola magnetycznego B. Mała ramka z prądem może służyć jako proste „urządzenie pomiarowe” do wyznaczania wektora indukcji pola magnetycznego.

Moment magnetyczny jest ważnym pojęciem w fizyce. Atomy zawierają jądra, wokół których krążą elektrony. Każdy elektron poruszający się po jądrze niczym naładowana cząstka wytwarza prąd, tworząc z prądem jakby mikroskopijną ramę. Obliczmy moment magnetyczny jednego elektronu poruszającego się po orbicie kołowej o promieniu r.

Prąd elektryczny, czyli ilość ładunku przenoszonego przez elektron na orbicie w ciągu 1 s, jest równa ładunkowi elektronu e pomnożonemu przez liczbę wykonanych przez niego obrotów:

Dlatego wielkość momentu magnetycznego elektronu jest równa:

Można go wyrazić w postaci momentu pędu elektronu. Wtedy wielkość momentu magnetycznego elektronu związanego z jego ruchem po orbicie lub, jak mówią, wielkość orbitalnego momentu magnetycznego, jest równa:

Atom to obiekt, którego nie da się opisać fizyką klasyczną: dla tak małych obiektów obowiązują zupełnie inne prawa – prawa mechaniki kwantowej. Niemniej jednak wynik uzyskany dla orbitalnego momentu magnetycznego elektronu okazuje się taki sam, jak w mechanice kwantowej.

Inaczej jest w przypadku własnego momentu magnetycznego elektronu – spinu, który związany jest z jego obrotem wokół własnej osi. Dla spinu elektronu mechanika kwantowa podaje moment magnetyczny 2 razy większy niż fizyka klasyczna:

i tej różnicy między orbitalnymi i spinowymi momentami magnetycznymi nie można wyjaśnić z klasycznego punktu widzenia. Całkowity moment magnetyczny atomu jest sumą orbitalnych i spinowych momentów magnetycznych wszystkich elektronów, a ponieważ różnią się one 2-krotnie, w wyrażeniu na moment magnetyczny atomu pojawia się współczynnik charakteryzujący stan atomu :

Zatem atom, niczym zwykła rama z prądem, ma moment magnetyczny i pod wieloma względami zachowuje się podobnie. W szczególności, podobnie jak w przypadku układu klasycznego, zachowanie atomu w polu magnetycznym jest całkowicie zdeterminowane wielkością jego momentu magnetycznego. Pod tym względem koncepcja momentu magnetycznego jest bardzo ważna w wyjaśnianiu różnych zjawisk fizycznych zachodzących z materią w polu magnetycznym.

Moment magnetyczny cewki z prądem jest wielkością fizyczną, jak każdy inny moment magnetyczny, charakteryzującą właściwości magnetyczne danego układu. W naszym przypadku układ jest reprezentowany przez okrągłą cewkę z prądem. Prąd ten wytwarza pole magnetyczne, które oddziałuje z zewnętrznym polem magnetycznym. Może to być pole ziemskie, pole magnesu trwałego lub elektromagnesu.

Rysunek— 1 okrągły obrót z prądem

Okrągłą cewkę z prądem można przedstawić jako krótki magnes. Co więcej, magnes ten będzie skierowany prostopadle do płaszczyzny cewki. Położenie biegunów takiego magnesu określa się za pomocą reguły świdra. Zgodnie z tym plus północny będzie znajdować się za płaszczyzną cewki, jeśli prąd w niej będzie poruszał się zgodnie z ruchem wskazówek zegara.

Rysunek— 2 Wyimaginowany magnes paskowy na osi cewki

Na ten magnes, czyli naszą okrągłą cewkę z prądem, jak każdy inny magnes, będzie oddziaływać zewnętrzne pole magnetyczne. Jeśli to pole jest jednolite, pojawi się moment obrotowy, który będzie miał tendencję do obracania cewki. Pole obróci cewkę tak, aby jej oś znajdowała się wzdłuż pola. W takim przypadku linie pola samej cewki, podobnie jak mały magnes, muszą pokrywać się w kierunku z polem zewnętrznym.

Jeśli pole zewnętrzne nie jest jednolite, do momentu obrotowego zostanie dodany ruch translacyjny. Ruch ten nastąpi dlatego, że odcinki pola o większej indukcji będą przyciągać nasz magnes w postaci cewki bardziej niż obszary o niższej indukcji. A cewka zacznie przesuwać się w stronę pola z większą indukcją.

Wielkość momentu magnetycznego cewki kołowej z prądem można określić ze wzoru.

Wzór - 1 Moment magnetyczny obrotu

Gdzie, ja to prąd płynący przez zakręt

S obszar skrętu z prądem

n prostopadła do płaszczyzny, w której znajduje się cewka

Zatem ze wzoru jasno wynika, że ​​moment magnetyczny cewki jest wielkością wektorową. Oznacza to, że oprócz wielkości siły, czyli jej modułu, ma ona również kierunek. Moment magnetyczny otrzymał tę właściwość ze względu na fakt, że obejmuje wektor normalny do płaszczyzny cewki.

Aby skonsolidować materiał, możesz przeprowadzić prosty eksperyment. Aby to zrobić, potrzebujemy okrągłej cewki z drutu miedzianego podłączonej do akumulatora. W takim przypadku przewody zasilające muszą być wystarczająco cienkie i najlepiej skręcone ze sobą. Zmniejszy to ich wpływ na doświadczenie.

Rysunek—

Zawieśmy teraz cewkę na przewodach zasilających w jednolitym polu magnetycznym wytwarzanym, powiedzmy, przez magnesy trwałe. Cewka jest nadal pozbawiona napięcia, a jej płaszczyzna jest równoległa do linii pola. W tym przypadku jego oś i bieguny wyimaginowanego magnesu będą prostopadłe do linii pola zewnętrznego.

Rysunek—

Kiedy do cewki zostanie przyłożony prąd, jej płaszczyzna obróci się prostopadle do linii sił magnesu trwałego, a oś stanie się do nich równoległa. Ponadto kierunek obrotu cewki będzie określony przez regułę świdra. A ściślej mówiąc, kierunek, w którym prąd płynie wzdłuż zakrętu.